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mp•radio-ref-avril-2007 17/04/07 11:40 Page 16

Et, en plus, l’ensemble des NDLR-1-F6AEM et I et les angles entre V et I )
r
V et des I est en général Si nous utilisons un réflectomètre, nécessitant d’être éta- varient tout au long de la
r
r
déphasé par rapport aux lonné sur le point 100%, la lecture de la tension réfléchie ligne. Un même ROS peut
ondes incidentes et à cause être trouvé à différents
nous donne le TOS (taux d’ondes stationnaires, en %). Si
de la réactance dans la endroits de la ligne car les
charge. Dans cet article l’appareil ne comporte pas d’échelle de conversion en impédances sont différen-
nous n’irons pas plus loin ROS, on calculera celui-ci par la formule : tes en fonction de V et I.
dans ces détails, mais si ça Le diagramme de Smith
et réciproquement :
vous intéresse : [références 1 et 5]. avec son cercle de ROS
En ajustant sur notre ROS- En appliquant les formules ci-dessus, on trouve : constant peut nous aider à
mètre la tension incidente à visualiser ce qui se passe
100 %, (NDLR-1). ici, parce que, à la vue des
ROS TOS % ROS TOS %
1,02 . . . . . . . . . . . . . .1 8 . . . . . . . . . . . . . . . . . .77,8 valeurs de V et I (et de l’an-
La différence des énergies 1,041 . . . . . . . . . . . . .2 9 . . . . . . . . . . . . . . . . . . .80 gle entre les deux) totale-
1,062 . . . . . . . . . . . . .3 10 . . . . . . . . . . . . . . . . .81,8
incidentes et réfléchies ali- 1,083 . . . . . . . . . . . . .4 11 . . . . . . . . . . . . . . . . .83,3 ment différentes, nous
1,105 . . . . . . . . . . . . .5 12 . . . . . . . . . . . . . . . . .84,6
mente l'antenne et est dis- 1,128 . . . . . . . . . . . . .6 13 . . . . . . . . . . . . . . . . .85,7 avons toujours un même
sipée dans sa résistance de 1,151 . . . . . . . . . . . . .7 14 . . . . . . . . . . . . . . . . .86,7 ROS.
1,174 . . . . . . . . . . . . .8 15 . . . . . . . . . . . . . . . . .87,5
rayonnement. 1,198 . . . . . . . . . . . . .9 16 . . . . . . . . . . . . . . . . .88,2
1,22 . . . . . . . . . . . . .10 17 . . . . . . . . . . . . . . . . .88,9
1,353 . . . . . . . . . . . .15 18 . . . . . . . . . . . . . . . . .89,5 Après cette petite excur-
Déphasé ou pas, si la ligne 1,5 . . . . . . . . . . . . . .20 19 . . . . . . . . . . . . . . . . . .90 sion dans la théorie, ren-
1,666 . . . . . . . . . . . .25 20 . . . . . . . . . . . . . . . . .90,5
bifilaire est suffisamment 1,857 . . . . . . . . . . . .30 25 . . . . . . . . . . . . . . . . .92,3 trons dans la réalité, pour
longue, l’ensemble des 2 . . . . . . . . . . . . . . . .33 30 . . . . . . . . . . . . . . . . .93,5 voir ce qui arrive dans le
2,077 . . . . . . . . . . . .35 40 . . . . . . . . . . . . . . . . .95,1
ondes incidentes (V et I ) et 2,333 . . . . . . . . . . . .40 50 . . . . . . . . . . . . . . . . .96,1 TRX avec l’énergie réflé-
i
i
les ondes réfléchies (V et 3 . . . . . . . . . . . . . . . .50 α . . . . . . . . . . . . . . . . . .100 chie. La loi de conservation
r 4 . . . . . . . . . . . . . . . .60
I ), forment de nouvelles 5,666 . . . . . . . . . . . .70 de l’énergie oblige que la
r
ondes de type stationnaires. 6 . . . . . . . . . . . . . .71,4 source (TRX) ne fournisse
7 . . . . . . . . . . . . . . . .75
Ne pas confondre les ondes pas plus d’énergie HF que
qui se propagent (inciden- celle dissipée.
tes et réfléchies), avec les Sur un appareil à aiguilles croisées, nous avons, en général,
ondes stationnaires. Ces les deux graduations puissances directe/réfléchie et ROS. Comme nous l’avons vu
dernières sont d’une nature Si nous utilisons un wattmètre directionnel, tel qu’un « Bird », précédemment, avec du
totalement différente, elles ROS sur une ligne coaxiale
ne se propagent pas. c’est la formule qui s’applique, avec : de 50 ohms, l’impédance
Pour une charge détermi- qu’on mesure dans la ligne
née, et à une fréquence P = puissance directe et P = puissance réfléchie quand on la coupe n’est
d
r
donnée, les ondes station- plus de 50 ohms, mais
naires se manifestent tou- Pour les curieux (en profitant du tremplin pédagogique varie en fonction de l’en-
jours aux mêmes endroits que nous offre F5VGB) : droit où on la coupe. Les
d’une ligne bifilaire. Il est simple de calculer les ROS lorsque la charge est ondes stationnaires (= ROS)
Entre deux maxima des V constituée d’une résistance pure, mais c’est un cas très font que l’impédance vue à
ou I d’ondes stationnaires l’entrée de la ligne (impé-
théorique… En général, la charge n’est pas purement
(ou, quand on veut mesurer résistive. Le ROS sur les charges réactives ou sur les dance dans la direction
de façon plus précise, entre points réactifs se calcule de la manière suivante : qu’on regarde), n’est plus
deux minima) on trouve l’impédance caractéristique
Soit Z = R ±jX , constituants du point réactif (ou de la charge) :
une distance électrique de a a a de la ligne [référence 7].
λ/2. Méthode ancienne Notre TRX ne voit alors plus
pour mesurer la longueur avec et 50 ohms sur le câble
d’onde avec une ampoule coaxial de 50 ohms, à
entre les deux fils. Pour ceux qui seraient encore plus curieux : cause du ROS !
Si l’on diminue la longueur L’impédance d’entrée d’une ligne de longueur quelconque Avec un simple câble
chargée par une impédance quelconque se détermine
de la ligne, seulement une coaxial entre un TRX et une
ainsi : (Là aussi, il nous faut un peu de trigo, et quelques
partie de l’onde stationnaire formules à rallonges !). antenne, l'énergie réfléchie
peut se former. • Soit Z = R ±jX (R partie résistive de Z , impédance d’entrée.) de l’antenne et qui arrive
in
in
in
in
in
Nous mesurons entre les (X = partie réactive de Z ) au TRX va diminuer sa puis-
in
in
deux fils de la ligne la résul- • Soit Z = R ±jX a (R partie résistive de Z , impédance sance HF fournie. Et ce jus-
a
a
a
a
tante (vectorielle) des ten- de charge, comme l’antenne) (X = partie réactive de Z ) qu'au niveau de l’énergie
a
a
sions incidentes et réflé- • Soit Z l’impédance caractéristique de la ligne, dissipée dans la résistance
o
chies qui est la tension des et « α » sa longueur électrique, en degrés, ou radians. de rayonnement de l’antenne
ondes stationnaires. Le [référence 5, page 1-7].
courant est mesuré dans Une puissance HF développée
chacun des deux fils. plus élevée que celle four-
nie va surchauffer le PA.
On sait que α = 360° x L/λ
Le rapport des maxima et e Comme nos TRX sont
e
minima de ces tensions (ou avec L = longueur réelle de la ligne et λ = λ x V, conçus pour délivrer de l’é-
(coefficient de vélocité).
courants) est nommé le On sait que la longueur d’onde λ en mètres = 300 / F (MHz). nergie HF et non pas pour
ROS sur la ligne bifilaire. 360 x F l’absorber, ils ont un pro-
Constatons que les impé- Donc α = --------------- = 1,2 F x L / V blème quand le ROS
dances (donné par V et I , V devient important.
i i r 300 x V
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