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On peut ensuite utiliser la loi d’Ohm Ce qui fait d’une liaison par réflexion Dans chaque cas, une fraction du
en puissance pour déterminer la aller et retour sur la lune une pro- signal qui arrive est re-rayonnée et
tension aux bornes de l’antenne. position différente est le fait que recommence un parcours.
le signal de retour dépend du signal La grande différence par rap-
Puisque P = V²/R, la tension à l’en-
trée du récepteur est simplement terre-lune éclairant une partie de port à la réflexion sur la lune est
égale à V = √RP. Par exemple, dans la surface qui réfléchit ensuite une qu’ici deux antennes différentes
le cas de notre récepteur sur 2 m fraction du signal vers la terre. sont impliquées et les longueurs
ayant intercepté P R = 0,5 µW, si les L’ouverture effective du récepteur de chaque parcours ne sont pas
pertes, câble inclus, sont de 3 dB, constitué par la lune dépend de la nécessairement les mêmes.
0,25 µW atteindront les bornes régularité de la surface et d’autres Avec un grand nombre de modes,
d’antenne du récepteur et la ten- facteurs, mais re-rayonne généra- plusieurs sauts peuvent être impli-
sion à l’entrée 50 Ω est simplement lement une fraction relativement qués, à chaque fois avec un signal
égale à √RP = √50 × 0,25 × 10 , soit faible du signal transmis. Ce signal de plus en plus faible.
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0,0035 V, ou 3500 µV. est ensuite partiellement réfléchi Un grand nombre d’éléments
Avec un signal à S-9 défini à 50 µV, vers la terre, et partout ailleurs, sont impliqués dans le calcul de
notre signal sera de 20log amorçant une autre transmission la valeur du signal qui parvient à
10
(3500/50) = +37 dB au-dessus de S-9. selon la loi de l’inverse des carrés,
comme expliqué précédemment. l’autre extrémité, bien que l’on
Conditions entre l’émetteur et le puisse souvent le simplifier en le
récepteur Nous avons ainsi un signal qui dimi- considérant simplement comme un
Nous avons parlé jusqu’à présent nue deux fois proportionnellement facteur d’affaiblissement net.
de signaux qui se déplacent sur au carré de la distance, ainsi le
des trajets en portée optique signal reçu en retour sur la terre Bien que nous ayons ici à peine
(LOS). La LOS se réfère au cas est réduit de la puissance quatre abordé les modes de propagation
particulier, mais souvent perti- de la distance ! Ceci est le calcul complexes, j’espère que vous avez
nent, où les antennes d’émission de base de l’équation classique de compris leurs concepts de base.
et de réception peuvent se voir la portée d’un radar, qui est basé Les détails physiques de chaque
mutuellement. Les trajets entre sur la puissance quatre du radar mode de propagation peuvent
notre véhicule et un relais sont à la distance de la cible, ce qui et ont rempli des livres entiers,
parfois en LOS, comme le sont la explique pourquoi les radars de mais heureusement nous n’avons
plupart des liaisons point à point recherche à longue portée (et les pas besoin de nous y plonger trop
en hyperfréquence, les trajets de réflexions sur la lune) utilisent des profondément pour tirer avantage
communication par satellite et émetteurs de forte puissance et de la façon dont ils fonctionnent !
même chaque bond d’un contact des antennes à grand gain.
par réflexion sur la lune. Les autres modes de propagation
Une communication par réflexion à longue portée sont très simi-
sur la lune constitue un bon laires, que ce soient des signaux
modèle à utiliser pour présenter VHF dispersés par la troposphère
de nombreux types de modes de ou des signaux HF réfractés par les
propagation plus complexes. couches ionisées de l’ionosphère.

NOTES
1 J. Hallas, W1ZR, « Antenna Gain, Part I : What Do Antenna Gain Numbers Really Mean? » QST, Nov. 2015, pp. 42-44.
(Traduction parue dans un numéro précédent de Radio-REF sous le titre « Gain des antennes, Première partie :
quelle est la signification réelle des chiffres ? ».)
2 J. Hallas, W1ZR, « Antenna Gain, Part II : How Do We Get Real Antenna Gain ? » QST, Déc. 2015, pp. 33-35.
(Traduction parue dans un numéro précédent de Radio-REF sous le titre « Gain des antennes, Deuxième partie :
comment obtenir le gain réel d’une antenne ? ».)
3 J. Kraus, W8JK, Antennas, First Edition, McGraw-Hill Electrical and Electronic Engineering Series, New York,
1950, p. 54.
4 Cette formule, appelé aussi formule de transmission de Friis, a été établie en 1945 par l’ingénieur radio
dano-américain Harald T. Friis des Bell Labs, publiée dans H. T. Friis, « A Note on a Simple Transmission Formula »,
Proc. of the IRE. Vol. 34, 1946, p. 254.
Vous pouvez contacter le rédacteur de cet article de QST, Joel Hallas, à w1zr@arrl.org
LÉGENDES PHOTOS
Figure 1 - Vue conceptuelle d’une source de rayonnement isotrope en espace libre dans une sphère imaginaire.
Une antenne de réception occupe une certaine surface de la sphère, comme représenté.
Figure 2 - Parabole de 6 mètres utilisée par N2UO pour des communications Terre-Lune-Terre. Si sa forme est
réellement parabolique, avec une surface régulière, l’ouverture de réception d’une telle antenne est proche de
la surface de l’embouchure circulaire. [Photo de Mark Franco, N2UO]
Figure 3 - Vue de côté d’une antenne à réflecteur parabolique, montrant le sous-réflecteur d’alimentation.
Si le réflecteur est conçu de manière optimale, l’alimentation se trouvant au foyer, l’ouverture de réception est
proche de la surface de l’embouchure du réflecteur, inférieure à la surface bloquée par le système d’alimenta-
tion et ses supports.
Figure 4 - Illustration de l’ouverture de réception effective d’une antenne dipôle demi-onde mince

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