Page 26 - Propagation_antenne_adaptation

Comment ça marche ?

Radio-club F6KRK.
L a polarisation des antennes

2- Antennes boucles et hélices.

Dans le précédent "Comment ça marche", nous avons vu la polarisation d'une onde et des antennes du type
"doublet". Nous allons continuer avec d'autres types d'antennes.
Résumé des épisodes précédents. Deux doublets croisés.
La polarisation d'une onde indique la direction de son vecteur Fh[dedi Z[kn ZekXb[ji [ifWYƒi Z[ h/4 et alimentés en phase.
E fWh hWffehj } kd fbWd eh_[djƒ" ie_j i[bed b[ fbWd Z[ ieb Z[ En regardant dans la direction de propagation, si le commun
l'antenne d'émission, soit selon celui de l'antenne de récep- Z[ b Wb_c[djWj_ed [ij Yedd[Yjƒ [d XWi [j } ]WkY^[ Z[i ZekXb[ji"
tion, selon la place de l'observateur. la polarisation obtenue est circulaire droite. Si l'alimenta-
Si au cours de la propagation le vecteur E ne change pas de tion de l'un d'eux est inversée, la polarisation est circulaire
Z_h[Yj_ed Wl[Y bW Z_ijWdY[" bW febWh_iWj_ed [ij Z_j[ b_dƒW_h[ $ gauche ' . Ceci n'est vrai que dans l'axe de rayonnement des
I _b Y^Wd][ Z[ Z_h[Yj_ed" deki fWhbedi Z[ febWh_iWj_ed [bb_f# doublets. En s'en écartant, la polarisation devient elliptique.
j_gk[ \_]kh[ gk[ ZƒYh_j bW Z_h[Yj_ed Zk l[Yj[kh ; ikh kd[ bed# Jekj Y[bW d[ Y^Wd][ fWi i_ b[i ZekXb[ji \edj fWhj_[ Z[ ioi#
]k[kh Z edZ[ $ BW febWh_iWj_ed Y_hYkbW_h[ [ij kd YWi fWhj_Ykb_[h j„c[i O7=? _Z[dj_gk[i fekh b[i Z[kn $
de la polarisation elliptique. Si les antennes sont sur le même plan, on crée le même phé-
La polarisation d'une antenne émission indique la direction dec„d[ [d h[jWhZWdj Z[ /&– b[ i_]dWb Z Wb_c[djWj_ed Z[ b kd[
de son champ E fWh hWffehj Wk ieb bW j[hh[ $ BW Zƒ\_d_j_ed [ij Z[i Wdj[dd[i$ Ed f[kj ƒ]Wb[c[dj eXj[d_h b[ h[jWhZ Z[ /&–"
ƒj[dZk[ } b Wdj[dd[ Z[ hƒY[fj_ed" Yedi_Zƒhƒ[ Yecc[ ƒc[j# fekh fWhj_[ ]h~Y[ } b ƒYWhj[c[dj [djh[ b[i Z_fŽb[i" [j b[ h[ij[
trice. Si la polarisation de l'antenne de réception n'est pas par retard dans l'alimentation (tenir compte du coefficient de
WZWfjƒ[ } bW febWh_iWj_ed Z[ b edZ[ h[‚k[" b[ i_]dWb ikX_j kd lƒbeY_jƒ $ Jekj Y[Y_ [ij hƒikcƒ ikh bW \_]kh[ ($
W\\W_Xb_ii[c[dj feklWdj Wbb[h `kigk } b _d\_d_$
'JHVSF O
Polarisation linéaire.
Boucle élémentaire Y^VbƒigZ 11 h #
Nous prendrons une boucle carrée, ce qui permet de raison-
ner sur une association de quatre doublets parcourus par des
YekhWdji fh[igk[ [d f^Wi[$
W XekYb[ ^eh_pedjWb[ 0 jeki b[i ZekXb[ji ƒjWdj ^eh_pedjWkn" bW
polarisation est horizontale pour toutes les directions.
X XekYb[ l[hj_YWb[ 0 ZWdi Y[ YWi" deki Wledi Z[kn ZekXb[ji
^eh_pedjWkn [j Z[kn ZekXb[ji l[hj_YWkn$ Fekh kd[ fhefW]Wj_ed
fWhWbb„b[ Wk fbWd >" bW febWh_iWj_ed [ij l[hj_YWb[$ Fekh kd[ fhe#
pagation parallèle au plan V, la polarisation est horizontale.
Dans toutes les autres directions, la polarisation est oblique.
Dej[h gk[ b[i Z_W]hWcc[i Z[ hWoedd[c[dj WjjWY^ƒi } Y^Wgk[
polarisation sont en quadrature.
Boucle avec un périmètre égal à une longueur d'onde. Antenne hélicoïdale.
W \ehc[ Z kd jhecXed[ Z[ bed]k[kh h%( 0 bW febWh_iWj_ed [j b[i Si l'antenne hélicoïdale a un diamètre très petit devant la lon-
diagrammes de rayonnement sont les mêmes que ceux d'un gueur d'onde, elle rayonne grosso modo comme un doublet
doublet dirigé dans le même sens. de même longueur physique. Donc, polarisation linéaire paral-
b„b[ } bW Z_h[Yj_ed Z[ b Wn[ Z[ b Wdj[dd[$
X \ehc[ Z kd YWhhƒ Z[ h%* Z[ YŽjƒ GkWZ 0 bW febWh_iWj_ed [ij
} \ehj[ fhƒZec_dWdY[ > i_ bW GkWZ [ij Wb_c[djƒ[ Wk c_b_[k I_ b Wdj[dd[ ^ƒb_YeŠZWb[ W kd Z_Wc„jh[ Z ^ƒb_Y[ ƒ]Wb } h/π et un
Z kd Xh_d >" [j } \ehj[ fhƒZec_dWdY[ L i_ [bb[ [ij Wb_c[djƒ[ fWi ƒ]Wb } h/4, le rayonnement maxi a lieu dans son axe et la
au milieu d'un brin V. Si elle est alimentée par un angle, la polarisation est circulaire. Le sens est celui de l'enfoncement
Z[ b ^ƒb_Y[ ZWdi bW Z_h[Yj_ed Z[ fhefW]Wj_ed i_ b ^ƒb_Y[ jekhd[ }
polarisation est mixte. Zhe_j[" bW febWh_iWj_ed [ij Y_hYkbW_h[ Zhe_j[" [j _dl[hi[c[dj $ ;d
La polarisation des boucles carrées en fonction de leur dia- s'écartant de l'axe de l'hélice, la polarisation devient elliptique.
gramme de rayonnement en espace libre est montrée sur la Exemple d'antennes hélicoïdales sur la figure 3.
figure 1.
'JHVSF O
Polarisation circulaire.
En prenant des antennes qui rayonnent avec une polarisation
linéaire, il en faut au moins deux pour obtenir une polarisation
circulaire.
'JHVSF O

Deki deki iecc[i b_c_jƒi _Y_ } gk[bgk[i YWi i_cfb[i" h[d#
Yedjhƒi fWh b[ hWZ_eWcWj[kh$ B[ ik`[j Z[l_[dj X[WkYekf fbki
complexe quand on aborde les antennes surfaciques.
Notes.
' ;d Yediƒgk[dY[" fekh kd c c[ XhWdY^[c[dj" b[ i[di Z[ bW fela-
risation circulaire s'inverse avec la direction (pour les antennes
biZ_h[Yj_edd[bb[i $

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