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Comment ça marche ?
Radio-club F6KRK.
Formation du diagramme de rayonnement
La théorie des images (1).
La modification du diagramme de rayonnement d'une antenne en présence d'un sol proche est plus facile à comprendre
en utilisant la théorie des images. Nous allons voir ici l'application de cette théorie pour les antennes à polarisation
horizontale.
3nGMFYJPO E VOF POEF nMFDUSPNBHOnUJRVF Figure n° 2
Dans un premier temps, nous considèrerons un sol parfai-
tement conducteur, comme une immense plaque de cuivre.
GkWdZ kd[ edZ[ ^[hjp_[dd[ Whh_l[ ikh kd[ j[bb[ ikh\WY[" [bb[
d o fdjh[ fWi [j [ij h\bY^_[ Yed\ehcc[dj } bW \_]kh[ '$
Figure n° 1
Au niveau du réflecteur, par rapport à l'onde aller, le vecteur
H de l'onde retour ne change pas de direction, tandis que le Deki Wbbedi le_h fbki be_d gk[ Y[ d [ij gk kd fWhWZen[ WffWh[dj$
'
vecteur E inverse la sienne . Conséquence : le vecteur de I_ deki h[\W_iedi bW \_]kh[ ( Wl[Y kd[ ^Wkj[kh Z Wdj[dd[ Z[
Poynting Q inverse également la sienne (l'onde s'éloigne du h%(" b[i edZ[i Z_h[Yj[i [j h\bY^_[i iedj [d effei_j_ed Z[
plan au lieu de se rapprocher).
phase et le vecteur de Poynting est nul (pour e=0). De fait,
_b [ij cWn_ckc fekh b[i ^Wkj[khi ckbj_fb[i Z[ d!' h%* [j
$BT EF MB QPMBSJTBUJPO IPSJ[POUBMF
Prenons comme générateur d'onde un doublet parallèle à la minimum pour les hauteurs multiples de h%($ Fekh b[i ^Wk#
teurs intermédiaires le vecteur de Poynting prend des valeurs
surface conductrice (plan de sol). Dans ce cas, le vecteur E
intermédiaires.
est dirigé parallèlement à la surface (polarisation H). L'étude
détaillée des champs montre que l'onde réfléchie est en op-
position de phase avec l'onde incidente. Examinons sur la fi- "OUFOOF JNBHF
]kh[ ( b[ Yecfehj[c[dj Z[i Y^Wcfi fekh kd[ ^Wkj[kh Zk Figure n° 3 Dans le cas ci-dessus, tout se
doublet de h%* [j kd Wd]b[ Z _dY_Z[dY[ e 3 & hWoedd[c[dj passe comme si nous avions
vers le zénith). une combinaison du rayon-
nement de deux antennes :
Kd Wd]b[ Z[ f^Wi[ Z[ *+ W j fh_i fekh b[ YekhWdj" Z[ \Wed l'antenne réelle, plus une
gk[ b[i l[Yj[khi Z[ bW \_]kh[ ( W_[dj bW c
c[ bed]k[kh$ Fekh "image" d'elle-même placée à
une hauteur de h%*" bW f^Wi[ ikX_j Z[kn \e_i kd[ hejWj_ed Z[ la même distance au dessous
/& Yehh[ifedZWdj Wkn j[cfi Z[ fhefW]Wj_ed" fbki kd[ hejWj_ed du plan réflecteur que nous
Z[ '.& h[jWhZ [djhWd[ fWh bW h\b[n_ed Z kd[ edZ[ febWh_i[ pouvons supprimer. Dans le
horizontalement. Donc les vecteurs E et H des ondes directe cas de la polarisation H (vec-
et réfléchie sont en phase et s'additionnent ( . En consé- teur E // au plan réflecteur),
quence, la puissance transportée (vecteur de Poynting vers l'antenne image doit être considérée parcourue par un courant
b[ pd_j^ Z[ b edZ[ hikbjWdj[ [ij ckbj_fb_[ fWh * ]W_d Z[ de direction opposée à celle du courant de l'antenne réelle.
h\b[n_ed Z[ , Z8 $ Eh" b[ fbWd h\b[Yj[kh hZk_iWdj b [ifWY[ Z[
Z[kn \e_i Z[lhW_j fheYkh[h kd ]W_d Z[ ) Z8 i[kb[c[dj$ Deki eXj[dedi b[ iY^cW Z[ fh_dY_f[ Z[ bW \_]kh[ ).
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